121.雖然，時(shí)諧場(chǎng)中應(yīng)用的介質(zhì)桿行波天線，在超寬帶情況下，波在其中傳播時(shí)會(huì)產(chǎn)生色散，引起波形展寬。
122.理論研究了色散平坦?jié)u減光纖中超連續(xù)譜的產(chǎn)生。
123.產(chǎn)品有臺(tái)式、手持式和專業(yè)型能量色散熒光光譜儀。
124.詳細(xì)分析了濾波器的群時(shí)延特性和色散特性，討論了該濾波器的動(dòng)態(tài)可調(diào)諧性質(zhì)。
125.此外，還對(duì)催化劑進(jìn)行了能量色散X射線分析。
126.由于采用四階時(shí)間和四階空間近似，因此該算法能有效地減小數(shù)字色散誤差，其頻帶寬度比二階算法的頻帶寬度更寬。
127.推導(dǎo)兩種情況下的場(chǎng)分布表達(dá)式及色散方程，并對(duì)結(jié)果進(jìn)行數(shù)值模擬。
128.如果你的禮服有一個(gè)敞開(kāi)的領(lǐng)口，在脖子和胸部掃上一層薄薄的古銅色散粉，使它們呈現(xiàn)出暖色調(diào)。
129.結(jié)果表明要獲得較大的色散，要求光纖光柵有較長(zhǎng)的長(zhǎng)度和較小的啁啾。
130.較差的會(huì)有色散、褪色現(xiàn)象。
131.然而傳統(tǒng)的色散補(bǔ)償器只能補(bǔ)償各信道色散值相同的情況。
132.然后，引入微波領(lǐng)域的“品質(zhì)因素”概念，從而量化了色散補(bǔ)償器的補(bǔ)償能力。
133.推導(dǎo)了相應(yīng)的電磁場(chǎng)分布函數(shù)，計(jì)算和討論了一種色散平坦結(jié)構(gòu)方案的色散特性、截止波長(zhǎng)、模斑尺寸及工藝容限。
134.偏振激發(fā)能量色散X射線熒光光譜技術(shù)是紀(jì)末出現(xiàn)的新分析技術(shù)。
135.提出將色散棱鏡與擴(kuò)束棱鏡組合使用，可減少色散棱鏡個(gè)數(shù)而獲得更大角色散的方法。
136.小暑到來(lái)情徜徉，短信聲聲祝福忙。荷塘月色散清香，秀麗風(fēng)光綻芬芳。海水清涼起波浪，縷縷微風(fēng)送清涼。蟬鳴蛙叫歡悅長(zhǎng)，雷聲轟隆幸運(yùn)揚(yáng)。愿你小暑快樂(lè)。色散造句m.9061xoxo.com
137.偏振模色散已成為高速光纖通信系統(tǒng)發(fā)展的嚴(yán)重障礙。
138.首先介紹了脈沖星的色散形成原因以及幾種當(dāng)今流行的消色散算法。
139.最后對(duì)回旋波色散關(guān)系進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算，得到了不穩(wěn)定性判據(jù)和引起不穩(wěn)定性的最佳值。
140.說(shuō)明能量色散X射線熒光分析儀和色度儀的使用是分析古代毛染品染色工藝的有效手段。
141.本建議包括色散位移單模光纖和光纜的幾何及傳輸特性。
142.首先討論了在高階色散影響下，飛秒脈沖基于交叉相位作用，弱脈沖產(chǎn)生的壓縮脈沖對(duì)不再保持對(duì)稱不變，產(chǎn)生藍(lán)移。
143.分子間力可分為三類:偶極力，色散力及氫鍵。
144.針對(duì)兩種大有效面積環(huán)型單模光纖模型，提出了計(jì)算其波導(dǎo)色散的一種新方法，詳細(xì)分析了幾何參數(shù)和光學(xué)參數(shù)對(duì)基模傳輸時(shí)波導(dǎo)色散特性的影響。
145.其次，在給定工作頻率的情況下，分析了不同縱向波矢量和不同調(diào)制系數(shù)時(shí)的橫向波矢量間布里淵區(qū)色散特性。
146.發(fā)現(xiàn)在光纖的正常色散區(qū)，色散曲線與波長(zhǎng)的成凸型函數(shù)關(guān)系的色散特征，有利于平坦光纖超連續(xù)譜的產(chǎn)生。
147.本工作采用大小鐵雙能量結(jié)構(gòu)削弱能量色散，有效解決了束流能散過(guò)大導(dǎo)致的譜儀質(zhì)量分辨率低的問(wèn)題。
148.研究了一維耦合單原子鏈晶格振動(dòng)以及色散關(guān)系。
149.射線熒光分析儀分為波長(zhǎng)色散型和能量色散型兩種，其主要區(qū)別在于波長(zhǎng)色散型X射線熒光分析儀有分光晶體。
150.對(duì)體積大的非電解質(zhì)，色散力對(duì)鹽析常數(shù)的影響不可忽略。
151.本文利用凍結(jié)聲子法計(jì)算了鎂鋁尖晶石的聲子色散關(guān)系和常壓下的各種熱力學(xué)性質(zhì)。
152.對(duì)于制作和設(shè)計(jì)線性啁啾光纖光柵用作色散補(bǔ)償器，本文具有一定的理論參考價(jià)值。
153.這個(gè)條件實(shí)際上就是這種介質(zhì)結(jié)構(gòu)的色散方程。
154.根據(jù)失調(diào)拼接光柵對(duì)壓縮系統(tǒng)模型，推導(dǎo)了拼接誤差引起的角色散公式。
155.最后分析了交叉相位調(diào)制效應(yīng)對(duì)波分復(fù)用系統(tǒng)中一階偏振模色散補(bǔ)償?shù)挠绊憽?/p>
156.通過(guò)將多包層光纖等效為階躍光纖，求等效階躍光纖的傳播常數(shù)與等效折射率，求得多包層光纖的色散。
157.本文提出以雙聚焦、無(wú)空間色散的設(shè)計(jì)原則，來(lái)代替常用的全消色差設(shè)計(jì)原則，使醫(yī)用電子直線加速器的偏轉(zhuǎn)磁鐵能夠具有更好的特性。
158.建議利用三能級(jí)級(jí)聯(lián)型介質(zhì)實(shí)現(xiàn)從正常色散到反常色散的變換。
159.分析結(jié)果表明，無(wú)論在光子晶體光纖的反常色散區(qū)、正常色散區(qū)還是在光纖的零色散點(diǎn)，脈沖內(nèi)拉曼散射效應(yīng)對(duì)長(zhǎng)波波段的光譜展寬都具有重要的作用。
160.從色散方程復(fù)數(shù)根出發(fā)，估算了由于軸向開(kāi)窄縫引起的衍射損失。
161.數(shù)值計(jì)算了圓形透鏡的色散，結(jié)果表明：焦斑的半徑和焦深隨入射波長(zhǎng)的變大而減小，光斑的強(qiáng)度隨入射波長(zhǎng)的變大而增強(qiáng)。
162.另外，色散曲線隨探測(cè)場(chǎng)拉比頻率相位的演化會(huì)呈現(xiàn)出光學(xué)雙穩(wěn)態(tài)效應(yīng)。
163.在毫米波和亞毫米波頻段，它具有低損耗，高功率容量，低色散和單模傳輸?shù)奶匦浴?/p>
164.采用掃描電鏡、能量色散譜和俄歇電子能譜檢測(cè)方法，對(duì)銀幣表面缺陷進(jìn)行了分析。
165.在弱場(chǎng)近似下，得到了平面引力波傳播方程及色散方程。
166.并用此取代傳統(tǒng)的腔內(nèi)棱鏡對(duì)，結(jié)合半導(dǎo)體可飽和吸收鏡實(shí)現(xiàn)了腔內(nèi)反射鏡色散控制的、自啟動(dòng)的摻鈦藍(lán)寶石激光器的飛秒激光運(yùn)轉(zhuǎn)。
167.建立了翼片加載螺旋線慢波結(jié)構(gòu)的螺旋帶模型，得到了實(shí)用的色散方程、耦合阻抗和衰減常數(shù)的表達(dá)式。
168.得到了環(huán)上的有色散項(xiàng)的分子晶體模型的橢圓函數(shù)波解。
169.基于標(biāo)量近似理論，使用有效折射率方法對(duì)光子晶體光纖的群速度色散特性進(jìn)行了詳盡研究。
