421.純水的散射和吸收都很弱，消光最少。

422.討論了X射線影像對(duì)比度和康普頓散射之間的關(guān)系。

423.在受激喇曼散射、波長(zhǎng)與透射率關(guān)系方面反映了我們的初步計(jì)算結(jié)果。

424.應(yīng)用量子散射理論和介電響應(yīng)理論，研究了熱等離子體對(duì)低速重離子的電子阻止本領(lǐng)。

425.此外，散射同吸收相比微不足道，從而消除了“多次散射”問題。

426.此時(shí)，霧散云斂，霞光散射，一道殘陽剛剛與山腰間擦邊而過。

427.該文分析外差激光雷達(dá)測(cè)量水體布里淵散射的可行性。

428.當(dāng)大氣層中有微小水滴及塵埃時(shí)，加之興坪的山體有“吸水石”的功能，光波的散射作用比單純的空氣分子更厲害。

429.對(duì)于較高溫度下制備的TCO薄膜，對(duì)載流子遷移率起主要作用的散射機(jī)制是帶電離子散射和電中性復(fù)合粒子散射。

430.本文利用群論方法，給出了處理對(duì)稱與反對(duì)稱結(jié)構(gòu)電磁散射問題的統(tǒng)一方法和理論依據(jù)。

431.從理論和實(shí)驗(yàn)兩個(gè)角度，描述了物質(zhì)原子序數(shù)對(duì)X射線背散射成像的影響、試驗(yàn)環(huán)境的影響和噪聲的產(chǎn)生機(jī)理及影響。

432.在外場(chǎng)用已知半球反射率的靶板作為標(biāo)準(zhǔn)靶板，反演測(cè)定目標(biāo)靶板激光雷達(dá)散射截面和半球反射率。

433.衰減，散射，水面建模，光線束，焦散。

434.基于光的偏振特性，從理論上分析并計(jì)算得到光在霧中傳輸時(shí)透射、散射光強(qiáng)。

435.光子和散射顆粒的多次彈性散射可以增大有效增益長(zhǎng)度。

436.通過驗(yàn)證，在簡(jiǎn)化的散射模型基礎(chǔ)上的目標(biāo)散射特征分析是準(zhǔn)確和可行的。

437.。。。格結(jié)構(gòu)的喇曼散射測(cè)量結(jié)果。

438.本文介紹了低能電子在固體中的彈性散射和非彈性散射，及其在電子束顯微分析中的一些應(yīng)用。

439.本文從散射矩陣本征值的頻率關(guān)系出發(fā)，對(duì)寬帶集中元件環(huán)行器所需的設(shè)計(jì)參數(shù)作了優(yōu)化計(jì)算。

440.再對(duì)“可見”天穹積分，得到瞬時(shí)來自“可見”天穹的散射輻射總量。

441.但在隨機(jī)激光系統(tǒng)中，多重散射使隨機(jī)受激輻射成為可能。

442.研究了Ga_、Al_xAs半導(dǎo)體的TO_TO_子的共振喇曼散射。

443.結(jié)果線掃描成像技術(shù)克服了散射線造成的干擾，且探測(cè)靈敏度和精密度分辨率高。

444.其次，用模式匹配和散射矩陣?yán)碚摚瑢?duì)兩種量子點(diǎn)接觸納米結(jié)構(gòu)的電導(dǎo)進(jìn)行了模擬計(jì)算。

445.康普頓散射不能根據(jù)經(jīng)典電磁理論去理解。

446.首先，本文對(duì)分辨力、電子散射、電子光學(xué)計(jì)算等的理論知識(shí)進(jìn)行了總結(jié)與分析。

447.介紹了后向散射回波與信標(biāo)光到達(dá)角起伏的原理性比對(duì)實(shí)驗(yàn)。

448.這種現(xiàn)象的原理叫做“瑞利散射”。

449.采用粘度法分析了不同溶劑對(duì)殼聚糖粘度的影響，用光散射法測(cè)定了超聲波分級(jí)的殼聚糖的相對(duì)分子質(zhì)量。

450.這些方法包括斷層掃描技術(shù)、大氣暉光之影像、全電子密度之變化、共軛點(diǎn)之效應(yīng)及雷達(dá)散射。

451.一拉一松之后，數(shù)十條銀蛇一般的長(zhǎng)箭如散射的煙火一樣把轟然而出，疾風(fēng)迅雷一樣的沖向了李大路面前的敵人們。

452.激光散射法是一種先進(jìn)的顆粒粒徑測(cè)量方法。

453.Ge濃度由盧瑟福背散射得到。

454.利用康普頓散射光子能譜可以重建物質(zhì)的電子密度圖像。